函数f(z)关于闭曲线C的对数留数是指积分这里需要假定函数在C上解析.显然当C为简单正向闭曲线时,上述对数留数就是对数函数Lnf(z)的导数在C内部各个孤立奇点处留数之和.函数f(z)关于简单闭曲线C的对数留数与它在C内部的零点和极点的个数有密切的联系.即定理1 若函数f(z)在正向简单闭曲线C 上解析且没有零点,又在C的内部除有限个极点外解析,则有其中N与P分别是f(z)在C内部零点和极点的总个......
2023-10-30
设函数f(z)在z = ∞的去心邻域R <|z| <+∞内解析,C 为该邻域内包含圆周|z| = R 的任一条简单闭曲线,则闭曲线C环绕z = ∞的正向,就是C环绕z =0的负向,因此我们可定义函数f(z) 在z =∞的留数为
定义2 设z =∞是函数f(z)的孤立奇点,f(z)在z =∞心邻域R <|z|<+∞内解析,f(z)在z =∞的留数
其中C为包含圆周|z|=R只的任一条正向简单闭曲线.
设函数f(z)在z = ∞的去心邻域R <|z| <+∞内的洛朗级数为式(5.1.5),由洛朗级数的系数公式有
从而有
即f(z)在∞点的留数等于它在∞点的去心邻域R <|z| <+∞内洛朗级数中z-1 的系数的相反数.
定理3 若函数f(z)在有限复平面内只有有限个孤立奇点z1,z2,··· ,zn,则z =∞也是f(z)的孤立奇点,且
证明令R = max{|z1|,|z2|,··· ,|zn|},则f(z)在点z = ∞的邻域R <|z| <+∞内解析,z = ∞是f(z)的孤立奇点.设C 为包含圆周|z| = R的任意正向简单闭曲线,由留数定理及在无穷远点的留数定义有
由函数在无穷远点的留数定义及定理2可得(www.chuimin.cn)
上式可用来计算函数f(z)在无穷远点的留数.
例8 计算积分C为正向圆周: |z|=3,
解 被积函数f(z)=在|z|=3的内部有6个1级极点
在|z| = 3的内部.直接使用式(5.2.6),要计算6个1级极点的留数,比较麻烦.
在|z|=3的外部的奇点为1级极点z =4及z =∞,且
由定理3,得
从而有
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2023-10-30
若z0为函数f(z)的孤立奇点,则f(z)在z0的某个去心邻域0 <|z-z0|<R内解析.由解析函数积分的闭路变形原理,对于该邻域内任意一条围绕点z0的正向简单闭曲线C,f(z) 沿C的积分取定值,下面利用该积分来定义留数.定义1 设z0(z0 ∞)为函数f(z)的孤立奇点,C为0 <|z-z0|<R内围绕z0的任一条正向简单闭曲线,称积分为f(z)在点z0处的留数(Residue),记作Res......
2023-10-30
下面,我们以洛朗级数为工具,对孤立奇点进行分类.如果z0是f(z)的孤立奇点,则在z0的某去心邻域0 <|z-z0|<δ 内,函数f(z) 可展开成洛朗级数其中C为0 <|z-z0|<δ内围绕z0的任一条正向简单闭曲线.定义1 设函数f(z)在其孤立奇点z0(z0 ∞)处的去心邻域的洛朗级数为式(5.1.1).(1) 如果在洛朗级数中不含z-z0的负幂项,那么称z0为可去奇点.(2) 如果在洛朗级......
2023-10-30
使用下面的定理,我们可以利用留数计算复积分.定理1(留数定理) 若函数f(z)在正向简单闭曲线C上处处解析,在C 的内部除有限个孤立奇点z1,z2,··· ,zn外解析,则有证明 在C的内部围绕每个奇点zk作互不包含的正向小圆周Ck,k =1,2,··· ,n(图5.1),根据复合闭路定理有由留数的定义从而有利用留数定理,求沿封闭曲线C的积分,就转化为求被积函数在C 中的各孤立奇点处的留数.例4......
2023-10-30
续表考点:导数在研究函数中的应用(2017全国I,21)已知函数f(x)=ae2x+(a-2)ex-x.(1)讨论f(x)的单调性;(2)若f(x)有两个零点,求a的取值范围.1.(2017山东莱芜二模)已知函数f(x)=ex[x2+(a+1)x+2a-1].(1)当a=-1时,求函数f(x)的单调区间;(2)若关于x的不等式f(x)≤ea在[a,+∞)上有解,求实数a的取值范围;(3)若曲线y=......
2023-10-15
根据量纲理论,上述诸参数可以组成一个量纲一的量:式中,ν为流体的运动粘滞系数,此量纲为1的量称为雷诺数。对应以上两个临界流速的雷诺数分别如下:下临界雷诺数上临界雷诺数实际上水流总是受到各种因素的扰动,过渡状态的层流极不稳定,一受扰动,很容易变成紊流;而扰动又是经常发生的,因而下临界雷诺数具有判别流态的实用价值。......
2023-08-20
幂函数w =zn(n ≥2为自然数)在z平面上处处可导,且除去原点外导数不为零,因此,在z平面上除去原点外是处处保角的.下面讨论w = zn在原点的性质.若令z = reiθ,w = ρeiφ,则由ρeiφ =rnelnθ,得由此可知,在w = zn映射下,z平面上的圆周|z| = r映射成w 平面上的圆周|w|=rn,射线arg z =θ0 映射成射线arg w =φ=nθ0,正实轴θ =0映射......
2023-10-30
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