当热射线投射到物体上时，遵循着可见光的规律，其中一部分被物体吸收，一部分被反射，其余则透过物体τ，如图8-2所示。设投射到物体上全波长范围的总能量为G，被吸收能量Gα，反射能量为Gρ，透射能量为Gτ，根据能量守恒定律可知：
G=Gα+Gρ+Gτ
若等式两边同除以G，则：
α+ρ+τ=1 （8-3）
图8-2 热射线的吸收、反射和透射
式中
，称为物体的吸收率，表示投射的总能量中被吸收的能量所占份额；
，称为物体的反射率，表示投射的总能量中被反射的能量所占份额；
，称为物体的透射率，表示投射的总能量中透射的能量所占份额。
如果投射能量是某一波长下的单色辐射，上述关系也同样适用，即：
αλ+ρλ+τλ=1 （8-4）(www.chuimin.cn)
式中，αλ、ρλ、τλ分别为单色吸收率、单色反射率和单色透射率。
α、ρ、τ和αλ、ρλ、τλ是物体表面的辐射特性，它们和物体的性质、温度及表面状况有关。对全波长的特性α、ρ、τ还和投射能量的波长分布情况有关。
热射线进入固体或液体表面后，在一个极短的距离内就被完全吸收。对于金属导体，这个距离仅有1μm的数量级；对于大多数非导电体材料，这个距离也小于1mm。所以，可认为热射线不能穿透固体、液体，即τ=0。于是，对于固体和液体，式（8-3）可简化为：
α+ρ=1 （8-5）
因而，吸收率越大的固体和液体，其反射率就越小，而吸收率越小的固体和液体，其反射率就越大。固体和液体对热射线的吸收和反射几乎都在表面进行，因此物体表面情况对其吸收和反射特性的影响至关重要。
热射线投射到物体表面后的反射现象和可见光一样，有反射和漫反射之分。当表面的不平整尺寸小于投射辐射的波长时，形成镜面反射，反射角等于入射角。高度磨光的金属表面是镜面反射的实例。当表面的不平整尺寸大于投射辐射的波长时，形成漫反射，此时反射能均匀分布在各个方向。一般工程材料的表面较粗糙，故接近漫反射。
热射线投射到气体界面上时，可被吸收和透射，而几乎不反射，即ρ=0。于是，对于气体，式（8-3）可简化为：
α+τ=1 （8-6）
显然，透射性好的气体吸收率小，而透射性差的气体吸收率大。气体的辐射和吸收是在整个气体容积中进行的，气体的吸收和穿透特性与气体内部特征有关，与其表面状况无关。
如物体能全部吸收外来射线，即α=1，则这种物体被定义为黑体。如果物体能全部反射外来射线，即ρ=1，不论是镜面反射或漫反射，均称为白体。如果物体能被外来射线全部透射，即τ=1，则称为透明体。
自然界中并不存在黑体、白体与透明体，它们只是实际物体热辐射性能的理想模型。例如烟煤的α≈0.96，高度磨光的纯金ρ≈0.98。必须指出，这里的黑体、白体、透明体是对全波长射线而言。在一般温度条件下，由于可见光在全波长射线中只占一小部分，所以物体对外来射线吸收能力的高低，不能凭借物体的颜色来判断，白颜色的物体不一定是白体。例如，雪对可见光是良好的反射体，它对肉眼来说是白色的，但对红外线却几乎能全部吸收，非常接近黑体；白布和黑布对可见光的吸收率不同，对于红外线的吸收率却基本相同；普通玻璃对波长小于2μm射线的吸收率很小，从而可以把照射到它上面的大部分太阳能投射过去，但玻璃对2μm以上的红外线几乎是不透明的。
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