能量方程式是建立流体通过旋转叶轮时,获得能量的定量关系式。此方程式是欧拉在1756年首先推导出来的,所以又称欧拉方程。能量方程的表达式 已知原动机传给风机轴的功率P为P=Mω式中,M为通风机叶轮轴的力矩(N·m);ω为通风机叶轮的旋转角速度(1/s)。pT∞=ρ 式即为能量方程的表达式。能量方程式的修正 实际情况下,叶轮叶片数有限,流体具有粘性,因而实际应用时,应对式进行修正。......
2023-08-20
声波在弹性媒质中的传播过程,也就是能的传播过程。某一点的声强,是指该点在单位时间内通过垂直于声传播方向的单位面积上声波的能量。
设想在媒质中密度为ρ、面积为A的单位体积流体,当某一平面波以声速c通过它时,使得该单位体积流体获得动能和弹性位能。声波的能量等于这两种能量之和,即为媒质中该单位体积流体所获得的总能量。
图8-3 声波前后的流动
图8-3所示,根据连续条件有:
ρAc=(ρ+dρ)A(c+u)
声波传播速度c比流体质点本身的移动速度u大得多,将上式展开并忽略dρ·u后,声速c可写成
弹性力所做的功,即单位体积流体的弹性位能为
由式(8-2)知:,代入上式后,得
单位体积流体具有的动能如下:
媒质中单位体积流体所获得的总能量如下:
由于声波以声速c传播,故单位时间内通过垂直于声传播方向的单位面积上声的能量为
式中,I为声强(W/m2);ρ为媒质密度(kg/m3);dp为声压(Pa)。
正常人耳引起听觉的声强为10-12W/m2(称为听阈声强),引起人耳听觉疼痛的声强是10W/m2(称为痛阈声强)。从痛阈到听阈,声强比值达1013倍,数值过大,极不方便。况且声音的强弱只有相对意义,所以声强绝对值实际上是不怎么经常用的。为了方便起见,选用正常人耳的听阈声强值作为基准声强,并用对数表示,则LI(dB)为:
式中,LI为声强级(dB);I0为基准声强(W/m2),I0=10-12W/m2(听阈声强),这样基准声强下的听阈声就是零分贝。
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2023-08-20
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2023-08-20
表6-14 管道内表面的平均绝对粗糙度当管道内表面的平均绝对粗糙度不同时,仍可利用图6-13和表6-12、表6-13,但对所查得的单位长度摩擦损失值要进行修正,即应乘以管道粗糙度的修正系数ε值:pm′=εpm 式中,pm′为实际使用条件下的单位长度摩擦损失;pm为从线算图和计算表中查得的单位长度摩擦损失值。图6-14 管道粗糙度的修正系数a)粗糙管K=3.0mm b)中等粗糙管K=0.9mm c)中等光滑管K=0.09mm d)光滑管K=0.03mm图6-15 海拔和温度对摩擦损失的修正系数......
2023-08-20
根据工作情况的不同,有的通风机只有进口管网,有的通风机只有出口管网。如果把工作场所当作管网的一部分,一并计算其静阻力,则式(6-2)中Δpg一项不存在,于是该式所表示的管网特性即为狭义的管网特性。K值表征了管网的特性,称为“管网特性系数”。今后除特殊指明外,提到的管网及管网特性都是指狭义的管网及管网特性。有了R与qV的对应关系,就可按照上述过程求出管网特性系数K,并绘出管网特性曲线。......
2023-08-20
几何相似 这是指模型与实物的几何形状相同,对应的线性长度比为一定值,对应角度相等。几何相似是运动相似的先决条件。根据气体流动的气动热力过程及能量传递过程的相似要求,两个通风机的气流过程相似条件可归结如下:几何相似、叶片进口的速度三角形相似、雷诺数相等。下面将证明只要满足上述相似条件,两个通风机一定是相似的。......
2023-08-20
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2023-08-20
选用这里所给出的局部阻力系数时,遇到以下几种情况时必须进行修正:对于不等于90°的弯头 要乘以系数εθ。表6-20 进风口的局部阻力系数(三)当断面①处有网格时,按式修正。表6-24 进风口的局部阻力系数(七)注:对于矩形罩,θ系指大角。出风口的局部阻力系数见表6-25~表6-32,相应的图见图6-18。图6-19 弯头的局部阻力系数用简图图6-19 弯头的局部阻力系数用简图(续)①C-190°圆形弯头。......
2023-08-20
此重量造成叶轮重心与主轴旋转中心线有一定的距离。由于叶轮重心与主轴旋转中心线不一致,产生的不平衡力F1为式中 ω为叶轮旋转角速度(1/s);n为叶轮最大转速;m1为叶轮质量。轴的最大弯矩 通风机一般采用的传动方式,除电动机直联传动的A式外,其他传动方式如图7-37所示。图7-37 离心通风机传动方式示意图图7-37中,A和B两个支点的反作用力为FRA、FRB,A、B、C处的弯矩为MA、MB和MC。......
2023-08-20
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