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2023-06-26
1.定义
当电器在一次通电工作时间内其温升已经达到其稳定温升时,称该电器工作于长期工作制。工程上,如果电器的一次通电时间大于其4倍热时间常数,则认为该电器工作于长期工作制。
2.发热计算
1)发热过程
根据能量守恒定律,当电器在通电dt时间内产生能量损耗时,该损耗能量的一部分将通过一定的散热方式散失到其周围介质中,而另一部分则将加热电器并使其温度升高,即
式中:P——电器的损耗功率;
A——电器的综合散热面积;
c、m——电器的比热容和质量。
微分方程左侧为电器在dt时间内所产生的总发热量,而方程右侧第一项为电器在dt时间内的总散热量,第二项为在dt时间内电器温度升高dτ时所吸收的热量。利用合适的数学方法求解该微分方程,即可求得电器的温升τ。在电器通电时间内,如果电器的发热功率P、综合散热系数KT、比热容c和质量m等参数均为常数,则微分方程为一阶常系数微分方程,经整理可得
式中:T——电器的热时间常数;
τw——电器的稳定温升。
微分方程式(2-25)的齐次微分方程通解为
式中:C——积分常数。
微分方程式(2-25)的非齐次微分方程特解为τ=τw,由此可得式(2-25)的通解为
如果电器通电初始时刻电器已具有温升τ0,即τ(0)=τ0,则式(2-25)的解为
式中:τ0——电器开始通电时的温升,称为起始温升。
由式(2-26)可知,当电器通电时间无限长之后,电器的温升为
根据电器稳定温升的定义可知,τw为电器的稳定温升。
如果电器通电初始时刻其的温度与周围环境温度相等,则其温升为0,τ(0)=0,则式(2-28)的解为
由式(2-26)和式(2-27)可知,电器通电以后,其温升将随时间按指数规律增长。
利用上述公式还可以推得,当电器通电时间达到电器的4倍热时间常数时,电器的温升τ(4T)=0.98τw,实际上已接近其稳定温升。因此,如果电器的通电时间大于或等于4倍的电器热时间常数,则工程上认为该电器处于长期工作制。由此可见,电器的热时间常数T是影响电器发热过程的重要因素。热时间常数T越大,电器达到其稳定温升所需的通电时间也就越长。
此外,由上述公式还可以看出,当电器发热变化时,电器温升并不能随之瞬时改变,而是随着时间的增长最终达到与电器发热功率相对应的稳定温升。换句话说,电器的发热具有惯性,即所谓的热惯性。而代表电器热惯性大小的主要参量就是电器的热时间常数T,它是研究电器动态热过程的重要物理量。
工程上,可以通过实验及作图法来确定电器的热时间常数T。假设电器通电开始时刻的温升为0,在电器的发热功率保持不变的条件下,测取不同时刻电器的温升,并以此描绘出电器的发热曲线。根据前面的公式可以推得,电器的热时间常数。因此,利用作图法确定电器的热时间常数T的方法是:由发热曲线的起始点作一切线,它与稳定温升τw水平的交点即为热时间常数T。
在工程应用中,有时电器发热时的通电时间与其热时间常数相比很短。例如当发生短路故障时,由于短路电流所引起电器发热的损耗功率非常大,但是通电时间通常很短(因为电路必须安装完善的继电保护措施,使得短路故障点能够在很短的时间内从系统中被切除)。由于电器的散热需要一定的时间,所以,在此时间内电器的热损耗能量几乎全部被电器吸收,并使其温度升高。此时,可以认为电器处于绝热状态,即电器通过散热所能散发出的能量为0。处于绝热状态下的电器热平衡关系变为
式(2-29)积分后,并考虑到初始时刻温升为0,则其特解为
式(2-30)表明,电器在绝热情况下其温升随时间线性升高。此外,该式也可以证明,在绝热条件下,当电器的温升τ达到其稳定温升τw所需的时间恰好等于电器的热时间常数T。
2)冷却过程
当电器切断电源或引起电器发热的热源消失时,电器的温升必然逐渐下降,此时电器的热平衡方程式为
如果电器降温初始时刻的温升为其稳定温升τw,则式(2-31)的特解为
根据上述电器发热和冷却过程的理论可知,当电器的通电时间超过其4倍的热时间常数T时,电器的热过程已基本达到稳定状态,其温升趋于常数。因此,在电器发热计算时,只要是通电的时间超过电器热时间常数T的4倍,即可按长期工作制考虑。
值得注意的是,根据式(2-27)和式(2-28)可知,当t→∞时,有
故长期工作制下的电器发热计算公式与牛顿热计算公式完全一致。
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