多相孔隙介质在内、外应力作用下都将产生一定的变形。比奥在逆弹性关系基础上考虑孔隙介质中孔隙压力对骨架体系的影响，给出了孔隙介质的弹性变形表达式为式中：H为附加系数。根据压缩系数的定义，有当孔隙中流体压力从p0增加到p时，如果孔隙介质（岩石）在宏观上是各向同性的，则孔隙介质在3个互相垂直方向上的变形是相等的，并在线弹性范围内不会引起任何剪应变。求解式得到式与式相同。......
2023-06-28
多相连续介质的热弹性优化探讨
【摘要】：取多孔连续介质微元体，不考虑初始应力，假设温度T0均匀分布。假设微元体在变温作用下的变形服从线性假设，则变温引起的应变为式中：βij为热膨胀系数张量，它是一个二阶对称张量。如果多孔连续介质为各向同性介质，则有βij=βδij，其中β为线性热膨胀系数，于是变温引起的应变为式右边取负号是为了应变取正值。若αT1，则不必预先或同时计算应变才能计算温度场，即可以不考虑多孔介质体变形对温度场的影响。
取多孔连续介质微元体，不考虑初始应力，假设温度T0均匀分布。设该状态为参考状态，其应变为零。如果微元温度由T0变化到T，微元体内将产生变形。当T＞T0，微元膨胀；反之，微元收缩。假设微元体在变温作用下的变形服从线性假设，则变温引起的应变为
如果多孔连续介质为各向同性介质，则有βij=βδij，其中β为线性热膨胀系数，于是变温引起的应变为
式（2.23）右边取负号是为了应变取正值。因为当T＞T0时，体积应变（V0-V）/V0或线应变（L0-L）/L0为负。
若多孔介质材料同时受到变温和外加应力作用，其总应变应为热应变和外应力引起的应变之和，即
体应变为
其中
求解式（2.24），可得变温和外加应力作用下的应力为
上式即变温和外荷载作用下的多孔介质本构关系。
孔隙流体压力的扩散方程通过质量守恒方程得到，而温度扩散方程可通过能量守恒方程得到。不考虑热源情况下，热扩散方程表达式为
式中：k为热传导系数；ρ为质量密度；cv为材料的比热。
令DT=k/ρcv，称为热扩散系数，其单位为m2/s。于是有
考虑温度引起的存储应变（Nowacki，1986），则式（2.27）变为
式中：T0为绝对温度。
将式（2.25）对时间求导得
将式（2.29）代入式（2.28）可得
引入热弹性耦合参数αT，令
于是，式（2.30）可改写为
式（2.32）即是考虑应变对温度影响的热扩散方程。若αT≪1，则不必预先或同时计算应变才能计算温度场，即可以不考虑多孔介质体变形对温度场的影响。对大多数岩石，αT取值在10-1～10-2量级，因此应变引起的温度变化相对小，所以可以不考虑应变对温度场分布的影响。
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图5-13 双金属片的传热结构采用瞬态热路法建立断路器发热、传热的数学模型。图5-14 断路器等效热路表5-4 断路器等效热路各参数意义为了计算的简便，并且热路计算的重点为双金属片的发热及动作时间，在进行热路计算时仅将加热体当作唯一热源。......
2023-06-15
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2023-11-03
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（一）塑料弹性体增韧机理弹性体增韧的机理很多，目前最成熟的为银纹-剪切带理论。要求加入弹性体的粒度要小，分散要均匀。（二）塑料弹性增韧材料可用于塑料增韧的弹性体很多，按不同方法可分为如下几类。属于此类的弹性体有ACR、MBS、MABS及MACR等。属于此类的弹性体有CPE及EVA等。用于增韧剂的CPE含氯量为30%～45%之间，属于弹性体范围。......
2023-06-26
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2023-06-26
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2023-06-24
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小规格断路器的热分析优化详细阅读
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2023-06-15
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2023-06-15
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