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2023-07-01
前已述及,若G(jω)曲线与-1/N(A)曲线相交,则系统将产生自激振荡。为对自激振荡的产生过程有更深入的理解,下面从信号的角度进一步分析自振荡产生的条件。
在如图7-10所示非线性系统中,若产生自激振荡,则意味着系统中有一个正弦信号在流通,不妨设非线性环节的输入信号为
x(t)=Asinωt
则非线性环节输出信号基波分量为
而线性部分的输出信号为
根据系统存在自振荡的假设,r(t)=0,故
x(t)=-c(t)
即
所以
自激振荡也存在一个稳定性问题,因此必须进一步研究自振荡的稳定性。若系统受到扰动偏离了原来周期运动状态,当扰动消失后,系统能够重新收敛于原来的等幅振荡状态,称为稳定的自振荡;反之,称为不稳定的自振荡。判断自振荡的稳定性可以从上述定义出发,采用扰动分析的方法。
以图7-20(c)为例,G(jω)与-1/N(A)曲线有两个交点,说明存在两个自激振荡点。对于M1点,若受到干扰使振幅A增大,则工作点将由点M1移至a点,此时a点不被曲线G(jω)包围。系统稳定,振荡衰减,振幅A自动减小,工作点将沿-1/N(A)曲线回到M1点。反之亦然,所以M1点是稳定的自激振荡。用同样的方法可以分析点M2是不稳定的振荡点。
按照下述准则来判断自激振荡的稳定性是极为简便的:在复平面上自激振荡点附近,当按幅值A增大的方向沿-l/N(A)曲线移动时,若系统从不稳定区进入稳定区,则该交点代表的是稳定的自激振荡;反之,若沿-l/N(A)曲线振幅A增大的方向是从稳定区进入不稳定区,则该交点代表的是不稳定的自激振荡。
对于稳定的自激振荡,其振幅和频率是确定的,并可以测量得到。计算时,振幅可由-l/N(A)曲线的自变量A的大小来确定,而振荡频率由G(jω)曲线的自变量ω来确定。
对于不稳定的自激振荡,由于实际系统不可避免地存在扰动,因此这种自振荡是不可能持续的,仅是理论上的临界周期运动,在实际系统中是测量不到的。
值得注意的是,由前面推导自振荡产生的条件时可知,对于稳定的自振荡,计算所得到的振幅和频率是图7-10中非线性环节的输入传号x(t)=Asinωt的振幅和频率,而不是系统的输出信号c(t)。
例7-3 具有理想继电器特性非线性系统结构如图7-21所示,试确定其自激振荡的幅值和频率。
图7-21 例7-3具有理想继电器特性非线性系统结构图
解:因为理想继电器的描述函数为
当A=0时,-l/N(A)=0;当A=∞时,-l/N(A)=-∞,因此-l/N(A)曲线就是整个负实轴区间如图7-20所示。而线性部分的频率特性为
要计算系统的自振荡的振幅和频率,就是求取两条曲线的交点处的幅值A及ω。
由上式可以画出G(jω)曲线,如图7-20(a)所示。由图可知,两曲线有一个交点,且对应于该交点的自激振荡是稳定的。求G(jω)与-l/N(A)的交点,令
ImG(jω)=0得,将其代入G(jω)的实部得
由此求得
例7-4 设控制系统的结构图如图7-22所示,图中死区继电器特性的参数为a=1,b=3。
(1)计算自激振荡的振幅和频率。
(2)为消除自激振荡,继电器特性参数应如何调整。
图7-22 例7-4具有死区继电器特性的控制系统结构图
解:(1)死区继电器特性的负倒数描述函数为
当A=1时,-1/N(A)=-∞;当A=∞时,-1/N(A)=-∞。其极值发生在A=2处,此时
因此,-1/N(A)是从负实轴上-π/6至-∞这一段,为清楚起见,用两条直线来表示,如图7-23所示。
图7-23 例7-4非线性控制系统的稳定性分析图
(2)为使系统不产生自激振荡,可通过调整继电器特性的死区参数来实现。此时,应使-1/N(A)的极值小于G(jω)曲线与负实轴的交点坐标,即
若取β=2,即调整为a=1.5,则-1/N(A)极值为-π/4=-0.785。显然,这时两条曲线不相交。从而保证系统不产生自振荡。
同样道理,也可以在不改变继电器特性参数的情况下。通过减小G(jω)的传递系数,使G(jω)曲线与负实轴的交点右移,使系统减小或消除自激振荡。
例7-5 试将如图7-24(a)和图7-24(b)所示两个非线性系统归一化为一个非线性部分和一个线性部分串联的典型结构。
图7-24 例7-5非线性系统结构图
解:图7-24(a)中,由于G1和G2构成一个内环负反馈,且等效于
故如图7-24(a)所示非线性系统可归一化为如下典型结构如图7-25所示。
图7-25 两个非线性系统归一化结构图
图7-24(b)中,先将主反馈回路(外环)与G构成闭环回路,即变换为如图7-26所示。
图7-26 两个非线性系统归一化结构图
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