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电感元件及其感抗特征

【摘要】:如果电阻较小甚至可以忽略不计时,就可看做是理想电感元件。感抗反映了电感元件阻碍正弦交流电流的作用。显然电感元件的感抗与ω和L 两个量有关。对于直流电路,由于频率为零,即感抗为零,从这一角度可说明直流电路中电感元件相当于短路。 高频扼流圈的电感为3mH,试计算在1kHz和1MHz时其感抗值。

1.自感系数电磁感应

实际电路中经常遇到由导线绕制的线圈,如发电机电动机变压器等电气设备中都有线圈。当电流流过线圈时,线圈周围就会产生磁场,就有磁通穿过这个线圈,如图3.6所示。

图3.6 电感线圈

电感的单位为亨利(H),简称亨;较小的单位还有毫亨(mH)和微亨(μH),其换算关系为

实际的电感线圈是用导线绕制而成的,因此除了具有电感外,还存在电阻。如果电阻较小甚至可以忽略不计时,就可看做是理想电感元件。

对一个理想的电感线圈而言,若通过线圈的电流变动时,电流产生的磁通随之变动,而变动的磁通穿过线圈时必将引起电磁感应现象,在线圈中就会产生感应电动势eL。由于这种电磁感应现象是流经本线圈中的电流变化而在本线圈中引起的,因此称为自感应。由自感现象引起的自感电动势和电流的方向选择一致时,则

式中的负号表示自感电动势的实际方向总是使它的感应电流阻碍原电流的变化。

若用电压u表示电感两端的电压,并且选择通过电感元件的电流i与电压u为关联参考方向,可得到如图3.7 (a)所示的波形图。

根据电磁感应定律有

图3.7 电感元件的正弦量

2.电感上的正弦电压和电流

如果电感元件的正弦电流为

则电感元件的电压为

由此可见,正弦交流电路中,电感元件的同频率正弦电压和电流的有效值与最大值的关系为

电压、电流的相位关系由上述分析也可看出,关联参考方向下,电感元件两端的电压总是超前电流π/2。ψi=0时电感元件上电压、电流的波形如图3.7 (b)所示,在第一、第三个1/4周期内,电压u和电流i的实际方向相同,电感吸收功率储存磁场,相当于负载;在第二、第四个1/4周期内,电压u和电流i的实际方向相反,电感释放磁场能量,相当于向外供出能量的电源

3.感抗的概念

式 (3.5)中的XL=ωL=2πfL,是电感元件的电抗,简称感抗。感抗反映了电感元件阻碍正弦交流电流的作用。感抗只能代表电压与电流的最大值或有效值之比,不能代表瞬时值之比。显然电感元件的感抗与ω和L 两个量有关。首先感抗与频率成正比,当电流一定时,电流的频率越高,电流变化越快,自感电动势越大;同时感抗又与电感量成正比,电感量越大,电感元件引起的对正弦交流电流的阻碍作用也越大,因此感抗也越大。对于直流电路,由于频率为零,即感抗为零,从这一角度可说明直流电路中电感元件相当于短路。

注意,感抗只有对正弦电路才有意义。当ω的单位为rad/s,L的单位为H时,感抗XL的单位为Ω,与电阻的量纲相同。

【例3.2】 高频扼流圈的电感为3mH,试计算在1kHz和1MHz时其感抗值。

解:频率为1kHz时 (相当于音频范围)

频率为1MHz时 (相当于高频范围)

可见,在1MHz时的感抗比在1kHz时的感抗要大1000倍,它可以让音频信号较顺利的通过,而对高频信号则 “阻力”很大,因此,感抗与频率成正比的性质实用中非常重要。

4.功率关系

电感吸收的瞬时功率为

因此从t0到任意时间t供给电感的能量为

如果电感中的初始电流i(t0)=0,则当电感中电流为i时,电感储存的磁场能量为

上式说明电感元件中储存的磁场能量与电流的平方成正比,与电流的实际方向无关。

若电感通过正弦电流时,其瞬时功率为

电感元件上的瞬时功率由图3.7 (b)可看出,是一个2倍于电流频率的正弦函数,它在一个周期内交变两次,在第一、第三个1/4周期内,电感元件中的电压、电流为关联参考方向,元件吸收电能并转化为磁场能量储存在线圈周围,因此P>0;在第二、第四个1/4周期内,电压、电流为非关联参考方向,电感元件将储存的磁场能量逐渐释放直至全部放出,元件向外供出能量,即P<0,在整个周期内电感元件中的平均功率

P=0说明电感元件在一个周期内并不耗能,但元件与电源之间的能量交换始终进行,衡量电感元件与电路之间能量交换的规模可用无功功率QL来表示,即

无功功率不能从字面上理解为无用之功,它是电感元件建立磁场时向电源吸取的功率。无功功率反映了电感元件与电源之间能量交换的规模。为了区别于有功功率P,无功功率的单位用乏(var),即 “无功伏安”。

从能量的观点来看,电感元件是一种储能元件,它储存的磁场能量最大值为