图5.24混凝土介质内压力分布图5.25观测点E处压力时程曲线压碎区A点处等效应力、失效应力与损伤因子变化时程曲线如图5.26所示。图5.27裂纹区B点处等效应力、失效应力与损伤因子变化时程曲线拉伸破坏区C点处等效应力、失效应力与损伤因子变化时程曲线如图5.28所示。可以看出,压力峰值衰减至2 MPa,等效应力始终小于材料失效应力,混凝土介质只产生弹性变形而不产生损伤。......
2025-09-29
图2-8 位于New Mexico州Bernalillo附近的Rio Grande河的床沙粒径分布柱状图
(a)和(b)为2025年6月1日观测资料,D50=0.33mm,σg=1.62;(c)和(d)为2025年6月18日观测资料,D50=0.25mm,σg=1.4
床沙粒径的分布通常是偏态的 (Mahmood,1973a,b)。如果通过对数变换,粒径分布可转换为对称的近似正态分布,则这种粒径分布叫做对数正态分布。图2-8中给出了两个对数正态分布的例子,图中资料为位于New Mexico州Bernalillo附近的Rio Grande河的实测级配 (Nordin & Beverage,1965)。图2-8 (a)和2-8 (c)中的粒径分布曲线显然是偏态的。但当粒径采用对数尺度时,便得到了图2-8 (b)和2 8 (d)所示的对数正态分布曲线。图2 9给出了Rio Grande河大量实测床沙资料的对数概率图,可以看到,从10%~90%之间的泥沙十分接近对数正态分布,这种类型的对数正态分布在冲积河流的沙质河床中经常遇到。
考虑变量x 和y,它们之间的关系为y=ln(x),x 的变化范围为0<x<∞,变量y 的平均值和标准方差分别为μy 和σy。如果y 服从如下高斯分布:
图2-9 床沙粒径分布图 (位于New Mexico州Albuquerque和Bernalillo附近的Rio Grande河,包括1952~2025年的实测沙样112组,D50=0.18~0.43mm,σg=1.36~2.78,实际粒径按σg=1.8标准化)
则变量x 服从如下对数正态分布:
式中:u 和v 为积分变量。(https://www.chuimin.cn)
图2-8和图2-9所示的床沙粒径分布可以由式(2-28)或式(2-29)表示的对数正态分布的累积分布函数描述,上式所表示的对数正态分布属于偏态分布,参数μy和σy确定了其分布特性。对于非均匀的床沙来说,其颗粒级配一般都服从对数正态分布规律,通常用中值粒径D50和几何标准方差σg来描述。对于由D50和σg两个参数所确定的对数正态分布曲线,D50和σg与μy和σy的关系可以表示为:
和
换句话说,对于天然混合沙,对数正态分布可用D50和σg来定义。
通过简单的变换,式(2-28)表示的分布可以写成标准正态分布N(0,1)。为此,当取z= (y-μy)/σy,d y=σyd z时,其概率密度分布函数为:
累积分布函数为
上式是均值为零、标准差为1的正态分布。
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