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螺管电磁铁的磁场仿真与等值磁路建立

【摘要】:螺管式电磁铁的结构相对于拍合式较为复杂,采用三维场计算的方法计算电磁机构的磁场,由于数据信息量较多,计算工作量也很大。例如对于图4-1b中的这种螺管式磁脱扣器,通过在ANSYS有限元软件中输入它的三维模型,计算出它的磁场分布图如图4-15所示。图4-17所示为上面式中各变量的定义:图4-16 螺管式电磁铁磁路图图4-17 螺管式电磁铁工作气隙与非工作气隙处尺寸定义图

小规格断路器的磁脱扣器由于额定电流小,如采用拍合式结构,在10倍额定电流下,依靠单根母排产生的激磁是不足以吸动衔铁,所以螺管式脱扣器被广泛采用,它的结构如图4-1b所示,螺管电磁铁铁心上可绕多匝线圈,依靠改变线圈匝数就可改变脱扣电流,采用了多匝线圈,每匝线圈线径又不大,所以用有限元分析脱扣器动特性时可认为线圈中电流是均匀分布,忽略电流场的计算。螺管式电磁铁的结构相对于拍合式较为复杂,采用三维场计算的方法计算电磁机构的磁场,由于数据信息量较多,计算工作量也很大。与三维磁场分析相比较,磁路计算要简便得多。磁路计算只需要知道磁路各部分的磁阻或磁导,包括工作气隙磁导、非工作气隙磁导和铁磁部分即磁导体的磁阻。尽管导磁体部分的磁路长度比气隙的大得多,但由于气隙中的媒质——空气的磁导率仅为磁导体的数百乃至数万分之一,气隙磁阻远比磁导体的大,因此,磁路计算直至整个电磁系统计算的准确度,都决定于气隙磁导的计算。在工程中,以往应用广泛的气隙磁导公式都是对实际问题作了很多简化,因此应用这样的公式进行计算必然会导致误差过大。结合以上分析,这里把磁场和磁路法结合起来的计算方法,首先对所研究的电磁结构在三维有限元分析软件ANSYS中为其建模,通过计算在一系列的气隙和电流条件下,电磁结构所产生的吸力,并且分析其磁场的分布及性质,我们可以拟合出一个等值磁路和相应气隙磁导和漏磁导的计算公式,这些公式只和电磁结构的物理尺寸和形状有关。例如对于图4-1b中的这种螺管式磁脱扣器,通过在ANSYS有限元软件中输入它的三维模型,计算出它的磁场分布图如图4-15所示。

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图4-15 螺管电磁铁磁通分布图

从这个磁通分布图便可以得到它的磁路图,如图4-16所示,图中IN为激励磁势,G1为静铁心磁导,G2为铁轭底板磁导,G3为铁轭侧板磁导,G4为铁轭顶板磁导,G5为动铁心磁导,Gδ1为工作气隙磁导与归算到工作气隙上的漏磁导,Gδ2为非工作气隙磁导。

由于电磁铁中铁磁质部分的磁导率可达空气的几千倍,所以铁轭、铁心和极靴、动铁心的磁阻相对于气隙磁阻几乎可以忽略不计。用磁场分割的方法并经过拟合后,我们可以得到计算工作气隙磁导和非工作气隙磁导Gδ1Gδ2的公式:

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其中k1=sin(arctg(rc/rs-1))

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式中 μ0——粉气绝对磁导率。

图4-17所示为上面式中各变量的定义:

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图4-16 螺管式电磁铁磁路图

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图4-17 螺管式电磁铁工作气隙与非工作气隙处尺寸定义图